Bepaal de maximale snelheid van een kogel. Kogelvluchttraject, zijn elementen, eigenschappen. Soorten trajecten en hun praktische betekenis. Afhankelijkheid van het traject van meteorologische omstandigheden

Rijst. 1. Artillerie slagschip"Marat"

Ballistiek(van het Griekse βάλλειν - gooien) - de wetenschap van de beweging van lichamen die in de ruimte worden gegooid, gebaseerd op wiskunde en natuurkunde. Het houdt zich voornamelijk bezig met de studie van de beweging van projectielen die worden afgevuurd vanaf vuurwapens, raketprojectielen en ballistische raketten.

Basisconcepten

Rijst. 2. Elementen voor het afvuren van zeeartillerie

Het belangrijkste doel van schieten is om het doel te raken. Om dit te doen, moet het gereedschap een strikt gedefinieerde positie krijgen in de verticale en horizontale vlakken. Als we het pistool zo richten dat de as van de boring op het doel is gericht, zullen we het doel niet raken, aangezien de baan van het projectiel altijd onder de richting van de as van de boring zal gaan, zal het projectiel niet bereiken het doelwit. Om het terminologische apparaat van het onderwerp in kwestie te formaliseren, introduceren we de belangrijkste definities die worden gebruikt bij het beschouwen van de theorie van artillerievuur.
Vertrekpunt het midden van de loop van het geweer genoemd.

afleverpunt het snijpunt van de baan met de horizon van het kanon genoemd.

horizon geweren het horizontale vlak genoemd dat door het vertrekpunt gaat.

hoogte lijn noemde de voortzetting van de as van de boring van het puntige kanon.

werplijn OB is de voortzetting van de as van de boring op het moment van de opname. Op het moment van het schot trilt het kanon, waardoor het projectiel niet langs de elevatielijn van de OA wordt gegooid, maar langs de werplijn van de OV (zie figuur 2).

Doellijn OC is de lijn die het kanon met het doel verbindt (zie Fig. 2).

Zichtlijn (zicht) noemde de lijn die loopt van het oog van de schutter door de optische as van het vizier naar het richtpunt. Bij het afvuren van direct vuur, wanneer de zichtlijn op het doel is gericht, valt de zichtlijn samen met de lijn van het doelwit.

vallende lijn wordt de raaklijn aan het traject op het punt van inval genoemd.

Rijst. 3. Schieten op een bovenliggend doel

Rijst. 4. Schieten op het onderliggende doel

Hoogte (grieks phi) noemde de hoek tussen de elevatielijn en de horizon van het kanon. Als de booras onder de horizon is gericht, wordt deze hoek de daalhoek genoemd (zie Fig. 2).

Het schietbereik van het kanon hangt af van de elevatiehoek en de schietomstandigheden. Daarom is het, om het projectiel naar het doel te werpen, noodzakelijk om het kanon een dergelijke elevatiehoek te geven waarbij het schietbereik overeenkomt met de afstand tot het doel. De schiettabellen geven aan welke richthoeken aan het kanon moeten worden gegeven om het projectiel naar het gewenste bereik te laten vliegen.

Werphoek (Grieks theta nul) de hoek tussen de worplijn en de horizon van het geweer wordt genoemd (zie figuur 2).

Vertrekhoek (Grieks gamma) de hoek tussen de worplijn en de elevatielijn genoemd. Bij zeeartillerie is de vertrekhoek klein en wordt er soms geen rekening mee gehouden, ervan uitgaande dat het projectiel onder een elevatiehoek wordt gegooid (zie figuur 2).

Richthoek (Griekse alfa) de hoek tussen de elevatielijn en de zichtlijn wordt genoemd (zie Fig. 2).

Doelelevatiehoek (Grieks epsilon) noemde de hoek tussen de lijn van het doel en de horizon van het pistool. Wanneer een schip op zeedoelen vuurt, is de elevatiehoek van het doel gelijk aan nul, aangezien de doellijn langs de horizon van het kanon is gericht (zie figuur 2).

Invalshoek (Grieks theta s Latijnse letter met) de hoek tussen de doellijn en de vallijn wordt genoemd (zie Fig. 2).

Ontmoetingshoek (Grieks mu) is de hoek tussen de invalslijn en de raaklijn aan het doeloppervlak op het ontmoetingspunt (zie figuur 2).
De waarde van de waarde van deze hoek heeft grote invloed op de weerstand van het pantser van het schip, waarop wordt geschoten, tegen penetratie door granaten. Het is duidelijk dat hoe dichter deze hoek bij 90 graden ligt, hoe groter de kans op penetratie, en het tegenovergestelde is ook waar.
schietvliegtuig het verticale vlak genoemd dat door de elevatielijn gaat. Wanneer het schip op zeedoelen vuurt, is de richtlijn langs de horizon gericht, in dit geval de elevatiehoek gelijk aan de hoek gericht. Wanneer een schip op kust- en luchtdoelen vuurt, is de elevatiehoek gelijk aan de som van de richthoek en de elevatiehoek van het doel (zie Fig. 3). Bij het afvuren van een kustbatterij op zeedoelen is de elevatiehoek gelijk aan het verschil tussen de richthoek en de elevatiehoek van het doel (zie Fig. 4). De grootte van de elevatiehoek is dus gelijk aan de algebraïsche som van de richthoek en de elevatiehoek van het doel. Als het doel zich boven de horizon bevindt, is de doelelevatiehoek "+", als het doel zich onder de horizon bevindt, is de doelelevatiehoek "-".

De invloed van luchtweerstand op de baan van het projectiel

Rijst. 5. De baan van het projectiel veranderen van luchtweerstand

De vliegbaan van een projectiel in een luchtloze ruimte is een symmetrische gebogen lijn, in de wiskunde een parabool genoemd. De opgaande tak valt in vorm samen met de neergaande tak en daarom is de invalshoek gelijk aan de elevatiehoek.

Wanneer het in de lucht vliegt, besteedt het projectiel een deel van zijn snelheid om luchtweerstand te overwinnen. Er werken dus twee krachten op het projectiel tijdens de vlucht - zwaartekracht en de kracht van luchtweerstand, die de snelheid en het bereik van het projectiel vermindert, zoals geïllustreerd in Fig. 5. De grootte van de luchtweerstandskracht hangt af van de vorm van het projectiel, de grootte, de vliegsnelheid en de luchtdichtheid. Hoe langer en puntiger de kop van het projectiel, hoe minder luchtweerstand. De vorm van het projectiel wordt vooral beïnvloed bij vliegsnelheden van meer dan 330 meter per seconde (dat wil zeggen bij supersonische snelheden).

Rijst. 6. Projectielen op korte en lange afstand

Op afb. 6, aan de linkerkant, is een projectiel in oude stijl met een korte afstand en een meer langwerpig, puntig projectiel voor een lange afstand aan de rechterkant. Ook is te zien dat een langeafstandsprojectiel aan de onderkant een conische vernauwing heeft. Het feit is dat achter het projectiel een ijle ruimte en turbulentie worden gevormd, die de luchtweerstand aanzienlijk verhogen. Door de onderkant van het projectiel te versmallen, wordt een afname van de hoeveelheid luchtweerstand als gevolg van verdunning en turbulentie achter het projectiel bereikt.

De kracht van luchtweerstand is evenredig met de snelheid van zijn vlucht, maar niet recht evenredig. Afhankelijkheid wordt moeilijker geformaliseerd. Door de werking van luchtweerstand is de stijgende tak van de vliegbaan van het projectiel langer en vertraagd dan de dalende. De invalshoek is groter dan de elevatiehoek.

Naast het verkleinen van het bereik van het projectiel en het veranderen van de vorm van het traject, heeft de kracht van luchtweerstand de neiging om het projectiel omver te werpen, zoals te zien is in Fig. 7.

Rijst. 7. Krachten die tijdens de vlucht op een projectiel werken

Daarom zal een niet-roterend langwerpig projectiel onder invloed van luchtweerstand omrollen. In dit geval kan het projectiel het doelwit in elke positie raken, inclusief zijwaarts of onderaan, zoals weergegeven in Fig. acht.

Rijst. 8. Rotatie van een projectiel tijdens de vlucht onder invloed van luchtweerstand

Zodat het projectiel tijdens de vlucht niet omrolt, is het gegeven roterende beweging met behulp van schroefdraad in de boring.

Als we het effect van lucht op een roterend projectiel beschouwen, kunnen we zien dat dit leidt tot een laterale afwijking van de baan van het vuurvlak, zoals weergegeven in Fig. negen.

Rijst. 9. Afleiding

afleiding noemde de afwijking van het projectiel van het vuurvlak vanwege zijn rotatie. Als het geweer van links naar rechts draait, buigt het projectiel naar rechts af.

De invloed van de elevatiehoek en de beginsnelheid van het projectiel op het bereik van zijn vlucht

Het bereik van een projectiel hangt af van de elevatiehoeken waaronder het wordt gegooid. Een toename van het vliegbereik met een toename van de elevatiehoek treedt alleen op tot een bepaalde limiet (40-50 graden), bij een verdere toename van de elevatiehoek begint het bereik af te nemen.

Bereik limiet hoek: de elevatiehoek genoemd waarbij het grootste schietbereik wordt verkregen voor een gegeven beginsnelheid en projectiel. Bij het schieten in een luchtloze ruimte wordt het grootste bereik van het projectiel verkregen bij een elevatiehoek van 45 graden. Bij het schieten in de lucht verschilt de maximale bereikhoek van deze waarde en is niet hetzelfde voor verschillende pistolen (meestal minder dan 45 graden). Voor ultralangeafstandsartillerie, wanneer het projectiel een aanzienlijk deel van het pad vliegt grote hoogte in zeer ijle lucht is de maximale bereikhoek meer dan 45 graden.

Voor een kanon van dit type en bij het afvuren van een bepaald type munitie, komt elke elevatiehoek overeen met een strikt gedefinieerd bereik van het projectiel. Daarom is het, om het projectiel op de gewenste afstand te werpen, noodzakelijk om het kanon een elevatiehoek te geven die overeenkomt met deze afstand.

De banen van projectielen die worden afgevuurd met elevatiehoeken die kleiner zijn dan de maximale bereikhoek, worden genoemd vlakke trajecten .

De banen van projectielen die worden afgevuurd met elevatiehoeken die groter zijn dan de maximale bereikhoek, worden " scharnierende trajecten" .

Projectielverspreiding

Rijst. 10. Verspreiding van projectielen

Als meerdere schoten worden afgevuurd vanuit hetzelfde kanon, met dezelfde munitie, met dezelfde richting van de geweerloop, onder dezelfde, op het eerste gezicht, omstandigheden, dan zullen de granaten niet hetzelfde punt raken, maar langs verschillende banen vliegen , vormen een bundel trajecten, zoals geïllustreerd in Fig. 10. Dit fenomeen heet projectiel dispersie .

De reden voor de verspreiding van projectielen is de onmogelijkheid om voor elk schot exact dezelfde voorwaarden te bereiken. De tabel toont de belangrijkste factoren die de verspreiding van projectielen veroorzaken en mogelijke manieren deze spreiding verminderen.

De belangrijkste groepen oorzaken van verspreiding	Omstandigheden die aanleiding geven tot de oorzaken van verspreiding	Beheersmaatregelen om verspreiding te verminderen
1. Verscheidenheid aan startsnelheden	Een verscheidenheid aan eigenschappen van buskruit (samenstelling, vocht- en oplosmiddelgehalte). Verschillende laadgewichten. Verschillende laadtemperaturen. Verscheidenheid aan laaddichtheid. (afmetingen en locatie van de leidende riem, verzendende schelpen). Een verscheidenheid aan vormen en gewichten van projectielen.	Opslag in een afgesloten container. Elke opname moet worden uitgevoerd met ladingen van één batch. Behoud van de juiste temperatuur in de kelder. Uniformiteit laden. Elke opname wordt uitgevoerd met schelpen van hetzelfde gewichtsmerk.
2. Verscheidenheid aan werphoeken	Een verscheidenheid aan elevatiehoeken (dode bewegingen in het richtapparaat en in het verticale geleidingsmechanisme). Verschillende lanceerhoeken. Diverse begeleiding.	Zorgvuldig onderhoud van het materiaal. Goede schuttersopleiding.
3. Verschillende omstandigheden tijdens de vlucht van een projectiel	Verscheidenheid aan invloed van de luchtomgeving (dichtheid, wind).

Het gebied waarop projectielen worden afgevuurd vanuit een kanon met dezelfde richting waarin de loopboring valt, wordt genoemd verstrooiingsgebied .

Het midden van het verstrooiingsgebied heet middelpunt van de herfst .

Een denkbeeldig traject door het vertrekpunt en middelpunt herfst heet gemiddeld traject .

Het verstrooiingsgebied heeft de vorm van een ellips, dus het verstrooiingsgebied heet verstrooiende ellips .

De intensiteit waarmee de projectielen verschillende punten van de dispersie-ellips raken, wordt beschreven door een tweedimensionale Gaussische (normale) distributiewet. Vanaf hier kunnen we, als we precies de wetten van de waarschijnlijkheidstheorie volgen, concluderen dat de verstrooiende ellips een idealisering is. Het percentage schelpen dat binnen de ellips raakt, wordt beschreven door de drie-sigmaregel, namelijk de kans dat schelpen de ellips raken, waarvan de as gelijk is aan drie keer vierkantswortel van de varianties van de overeenkomstige eendimensionale Gauss-verdelingswetten is 0,9973.
Vanwege het feit dat het aantal schoten van één pistool, vooral groot kaliber, zoals hierboven al vermeld, als gevolg van slijtage vaak niet meer dan duizend, kan deze onnauwkeurigheid worden verwaarloosd en kan worden aangenomen dat alle schelpen in de dispersie-ellips vallen. Elk deel van een bundel projectielvliegroutes is ook een ellips. De spreiding van projectielen binnen bereik is altijd groter dan in zijwaartse richting en in hoogte. De waarde van de mediaanafwijkingen is te vinden in de hoofdschiettabel en daaruit kan de grootte van de ellips worden bepaald.

Rijst. 11. Schieten op een doel zonder diepte

Getroffen ruimte is de ruimte waarover het traject door het doel gaat.

Volgens afb. 11, is de getroffen ruimte gelijk aan de afstand langs de horizon AC van de basis van het doel tot het einde van het traject dat door de bovenkant van het doel gaat. Elk projectiel dat buiten de getroffen ruimte viel, ging ofwel boven het doelwit of viel ervoor. De aangetaste ruimte wordt beperkt door twee trajecten: het OA-traject dat door de basis van het doelwit gaat en het OS-traject dat door het bovenste punt van het doelwit gaat.

Rijst. 12. Schieten op een doel met diepte

In het geval dat het te raken doel een diepte heeft, wordt de hoeveelheid trefferruimte verhoogd met de waarde van de doeldiepte, zoals geïllustreerd in Fig. 12. De diepte van het doel hangt af van de grootte van het doel en zijn positie ten opzichte van het vuurvlak. Overweeg het meest waarschijnlijke doelwit voor marine-artillerie - een vijandelijk schip. In een dergelijk geval, als het doel van ons of naar ons toe komt, is de diepte van het doel gelijk aan de lengte, wanneer het doel loodrecht op het vuurvlak staat, is de diepte gelijk aan de breedte van het doel, zoals geïllustreerd in de figuur.

Gezien het feit dat de verstrooiende ellips heeft grote lengte en een kleine breedte, kan worden geconcludeerd dat op een geringe diepte van het doel minder projectielen het doel raken dan op een grote diepte. Dat wil zeggen, dan meer diepte doel, hoe gemakkelijker het is om te raken. Met een toename van het schietbereik neemt de getroffen doelruimte af, naarmate de invalshoek groter wordt.

Recht schot er wordt een schot geroepen, waarbij de gehele afstand van het vertrekpunt tot het inslagpunt de getroffen ruimte is (zie afb. 13).

Rijst. 13. Direct schot

Dit wordt verkregen als de hoogte van het traject de hoogte van het doel niet overschrijdt. Bereik direct schot hangt af van de steilheid van het traject en de hoogte van het doel.

Bereik van een direct schot (of bereik van afvlakking) de afstand genoemd waarop de hoogte van het traject de hoogte van het doel niet overschrijdt.

De belangrijkste werken over ballistiek

17e eeuw

- Tartaglia-theorie,
1638- werk Galileo Galilei over de parabolische beweging van een lichaam dat onder een hoek wordt gegooid.
1641- een student van Galileo - Toricelli, die de parabolische theorie ontwikkelt, ontleent de uitdrukking horizontaal bereik, die later de basis vormden van artillerievuurtafels.
1687- Isaac Newton bewijst de invloed van luchtweerstand op een geworpen lichaam, introduceert het concept van de vormfactor van het lichaam en trekt ook een directe afhankelijkheid van de bewegingsweerstand op de dwarsdoorsnede (kaliber) van het lichaam (projectiel).
1690— Ivan Bernoulli beschrijft wiskundig hoofdtaak ballistiek, het oplossen van het probleem van het bepalen van de beweging van een bal in een weerstand biedend medium.

18de eeuw

1737- Bigot de Morogues (1706-1781) publiceerde een theoretische studie van de problemen interne ballistiek, die de basis legde voor het rationele ontwerp van gereedschappen.
1740- de Engelsman Robins leerde de beginsnelheden van het projectiel te bepalen en bewees dat de projectielvluchtparabool een dubbele kromming heeft - de dalende tak is korter dan de stijgende, bovendien kwam hij empirisch tot de conclusie dat luchtweerstand tegen de vlucht van projectielen op beginsnelheden boven 330 m/s neemt abrupt toe en moet met een andere formule worden berekend.
Tweede helft 18e eeuw
Daniel Bernoulli houdt zich bezig met de kwestie van luchtweerstand tegen de beweging van projectielen;
wiskundige Leonhard Euler ontwikkelt het werk van Robins, Euler's werk over de interne en externe ballistiek vormen de basis voor het maken van artillerievuurtafels.
Mordashev Yu. N., Abramovich I.E., Mekkel M. A. Leerboek van commandant van dekartillerie. M.: Militaire uitgeverij van het Ministerie krijgsmacht Unie van de SSR. 1947. 176 d.

1.1.1. Schot. Shot perioden en hun kenmerken.

Schot wordt het uitwerpen van een kogel uit de boring van een wapen genoemd door de energie van gassen die worden gevormd tijdens de verbranding van een poederlading.

Wanneer ontslagen uit handvuurwapens het volgende fenomeen doet zich voor. Door de impact van de spits op de primer van een live cartridge die in de kamer wordt gestuurd, explodeert de percussiesamenstelling van de primer en vormt zich een vlam, die door de zaadgaten in de bodem van de sleeve doordringt tot de poederlading en deze ontsteekt. Wanneer een lading wordt verbrand, een groot aantal van sterk verhitte gassen die hoge druk op de onderkant van de kogel, de bodem en de wanden van de huls, evenals op de wanden van de loop en de bout. Als gevolg van de druk van gassen op de bodem van de kogel, beweegt deze van zijn plaats en crasht in het geweer - langs hen roterend, beweegt het met een continu toenemende snelheid langs de boring en wordt eruit gegooid.

Tijdens de verbranding van een poederlading wordt ongeveer 25-35% van de vrijkomende energie besteed aan het communiceren van de kogel voorwaartse beweging(hoofdberoep); 15-25% van energie - om secundair werk uit te voeren (snijden en overwinnen van de wrijving van een kogel bij het verplaatsen langs de boring; verwarming van de wanden van de loop, patroonhuls en kogel; verplaatsen van de bewegende delen van het wapen, gasvormige en onverbrande delen van buskruit); ongeveer 40% van de energie wordt niet gebruikt en gaat verloren nadat de kogel de boring verlaat.

De opname vindt plaats in een zeer korte tijd (0,001 - 0,06 sec).

Bij ontslag worden vier opeenvolgende perioden onderscheiden(afb.116):

Voorbarig;

Eerste of belangrijkste;

De derde of periode van nawerking van gassen.

Voorlopige periode duurt vanaf het begin van het verbranden van de kruitlading tot het volledig doorsnijden van de kogelomhulsel in de schroefdraad van de loop. Gedurende deze periode wordt de gasdruk in de loopboring gecreëerd, wat nodig is om de kogel van zijn plaats te verplaatsen en de weerstand van zijn schaal te overwinnen om in de schroefdraad van de loop te snijden. Deze druk wordt vuldruk genoemd. Het bereikt 250-500 kg/cm, afhankelijk van het geweer, het gewicht van de kogel en de hardheid van de schaal. Aangenomen wordt dat de verbranding van de poederlading in deze periode plaatsvindt in een constant volume, de schaal onmiddellijk in het geweer snijdt en de beweging van de kogel onmiddellijk begint wanneer de forceerdruk in de boring wordt bereikt.

Eerste of hoofdperiode duurt van het begin van de beweging van de kogel tot het moment volledige verbranding poeder lading. Gedurende deze periode vindt de verbranding van de poederlading plaats in een snel veranderend volume.

Aan het begin van de periode, wanneer de snelheid van de kogel langs de boring nog laag is, groeit het aantal kernen sneller dan het volume van de kogelruimte (de ruimte tussen de onderkant van de kogel en de onderkant van de behuizing), de gasdruk stijgt snel en bereikt grootste. Deze druk wordt maximale druk genoemd. Het ontstaat in kleine wapens wanneer een kogel 4-6 cm van het pad passeert. Dan, door de snelle toename van de snelheid van de kogel, neemt het volume van de kogelruimte toe sneller dan instroom nieuwe gassen, en de druk begint te dalen. Aan het einde van de periode is het ongeveer 2/3 van de maximale druk. De snelheid van de kogel neemt voortdurend toe en bereikt tegen het einde van de periode ongeveer 3/4 van de beginsnelheid. De kruitlading brandt volledig op kort voordat de kogel de boring verlaat.

De tweede periode duurt vanaf het moment van volledige verbranding van de poederlading tot het moment dat de kogel de boring verlaat. Met het begin van deze periode stopt de instroom van poedergassen, echter sterk gecomprimeerde en verwarmde gassen zetten uit en verhogen de snelheid door druk uit te oefenen op de kogel. De drukval in de tweede periode treedt vrij snel op en bij de snuit - de mondingsdruk - is voor verschillende soorten wapens 300-900 kg/cm. De snelheid van de kogel op het moment van vertrek uit de boring (mondingssnelheid) is iets minder dan de beginsnelheid. Voor sommige soorten handvuurwapens, vooral die met korte loop (bijvoorbeeld het Makarov-pistool), is er geen tweede periode, omdat de volledige verbranding van de poederlading niet echt plaatsvindt tegen de tijd dat de kogel de loop verlaat.

Rijst. 116 - Shotperioden

De derde periode, of de periode van nawerking van gassen, duurt vanaf het moment dat de kogel de boring verlaat tot het moment dat de inwerking van poedergassen op de kogel ophoudt. Gedurende deze periode blijven de poedergassen die uit de boring stromen met een snelheid van 1200-2000 m/s inwerken op de kogel en deze extra snelheid geven. De kogel bereikt zijn maximale (maximale) snelheid aan het einde van de derde periode op een afstand van enkele tientallen centimeters van de loop van de loop. . Deze periode eindigt op het moment dat de druk van de poedergassen aan de onderkant van de kogel wordt gecompenseerd door luchtweerstand.

1.1.2. Begin- en maximumsnelheid.

mondingssnelheid(v o) - de snelheid van de kogel bij de loop van de loop.

Voor beginsnelheid de voorwaardelijke snelheid wordt geaccepteerd, die iets meer is dan de snuit en minder dan het maximum. Het wordt empirisch bepaald met daaropvolgende berekeningen. De waarde van de beginsnelheid van de kogel wordt aangegeven in de schiettabellen en in de gevechtskenmerken van het wapen.

De beginsnelheid is een van de belangrijkste kenmerken gevechtseigenschappen van wapens. Met een toename van de beginsnelheid neemt het bereik van de kogel, het bereik van een direct schot, het dodelijke en indringende effect van de kogel toe en de invloed van externe omstandigheden voor haar vlucht.

De mondingssnelheid van een kogel hangt af van:

1) Looplengte.

2) Kogelgewicht.

3) Gewicht, temperatuur en vochtigheid van de poederlading, de vorm en grootte van de poederkorrels en beladingsdichtheid.

1) Hoe langer de loop, hoe meer tijd poedergassen werken op de kogel en hoe groter de beginsnelheid van de kogel.

2) Met een constante looplengte en constant gewicht poederlading, de beginsnelheid is groter, hoe lager het gewicht van de kogel. Een verandering in het gewicht van de poederlading leidt tot een verandering in de hoeveelheid poedergassen en dientengevolge tot een verandering in de maximale druk in de boring en de beginsnelheid van de kogel.

3) Dan meer gewicht poederlading, hoe groter de maximale druk en mondingssnelheid van de kogel. De lengte van de loop en het gewicht van de kruitlading nemen toe bij het ontwerpen van wapens tot de meest rationele afmetingen.

Met een toename van de temperatuur van de poederlading neemt de verbrandingssnelheid van het poeder toe en daarmee de maximale druk en beginsnelheid. Wanneer de temperatuur van de lading daalt, neemt de beginsnelheid af.Een toename (afname) van de beginsnelheid veroorzaakt een toename (afname) van het bereik van de kogel.

Hierbij moet rekening worden gehouden met bereikcorrecties voor lucht- en laadtemperatuur (vultemperatuur is ongeveer gelijk aan luchttemperatuur).

Met een toename van de vochtigheid van de poederlading, nemen de brandsnelheid en de beginsnelheid van de kogel af. De vorm en grootte van het kruit hebben een significante invloed op de brandsnelheid van de kruitlading en bijgevolg op de mondingssnelheid van de kogel. Ze worden dienovereenkomstig geselecteerd bij het ontwerpen van wapens.

Laaddichtheid is de verhouding van het gewicht van de lading tot het volume van de huls met het ingevoegde zwembad (verbrandingskamer van de lading). Bij een diepe landing van een kogel neemt de laaddichtheid aanzienlijk toe, wat kan leiden tot een scherpe druksprong bij het schieten en als gevolg daarvan tot een breuk van de loop, zodat dergelijke patronen niet kunnen worden gebruikt tijdens het schieten. Met een afname (toename) van de laaddichtheid, neemt de beginsnelheid van de kogel toe (afname).

De kogel bereikt zijn grootste (maximale) snelheid aan het einde van de derde periode op een afstand van enkele tientallen centimeters van de loop van de loop.

1.1.3 Wapenterugslag en starthoek (Fig. 117).

Terugslag is de beweging van het wapen (loop) terug tijdens het schot.. Terugslag wordt gevoeld in de vorm van een duw naar de schouder, arm of grond. De terugslagactie van een wapen wordt gekenmerkt door de hoeveelheid snelheid en energie die het heeft wanneer het achteruit beweegt.

De terugslagsnelheid van het wapen is ongeveer even vaak minder dan de beginsnelheid van de kogel, hoeveel keer de kogel lichter is dan het wapen. De terugslagenergie van handvuurwapens is meestal niet groter dan 2 kgm en wordt door de schutter pijnloos waargenomen.

Bij het schieten van automatische wapens, waarvan het apparaat is gebaseerd op het principe van het gebruik van terugstootenergie - een deel ervan wordt besteed aan het communiceren van beweging naar bewegende delen en het herladen van wapens. Terugstootenergie wordt gegenereerd bij het schieten met dergelijke wapens of met automatische wapens, waarvan het apparaat is gebaseerd op het principe van het gebruik van de energie van poedergassen die worden afgevoerd door een gat in de loopwand.

De drukkracht van poedergassen (terugslagkracht) en de terugstootkracht (stootstop, handgrepen, wapenzwaartepunt, etc.) bevinden zich niet op dezelfde rechte lijn en zijn in tegengestelde richtingen gericht. Ze vormen een krachtenpaar, onder invloed waarvan de loop van de wapenloop naar boven afwijkt.

De hoeveelheid doorbuiging van de loop van de loop dit wapen de meer dan meer schouder dit krachtenpaar.

Bovendien maakt de loop van het wapen bij het schieten oscillerende bewegingen - het trilt.

Als gevolg van trillingen kan de loop van de loop op het moment dat de kogel opstijgt ook in elke richting afwijken van zijn oorspronkelijke positie (omhoog, omlaag, rechts, links). De waarde van deze afwijking neemt toe bij oneigenlijk gebruik van de vuurstop, vervuiling van het wapen, etc.

Bij een automatisch wapen met een gasuitlaat in de loop wijkt als gevolg van gasdruk op de voorwand van de gaskamer de loop van de wapenloop bij het schieten enigszins af in de richting tegengesteld aan de plaats van de gasuitlaat .

De combinatie van de invloed van looptrilling, wapenterugslag en andere oorzaken leidt tot de vorming van een hoek tussen de richting van de as van de boring voor het schot en de richting ervan op het moment dat de kogel de boring verlaat - deze hoek wordt de vertrek hoek.

De vertrekhoek wordt als positief beschouwd wanneer de as van de boring op het moment van vertrek van de kogel hoger is dan de positie vóór het schot, en negatief wanneer deze lager is.

De invloed van de vertrekhoek op het schieten voor elk wapen wordt geëlimineerd wanneer het is ingesteld op normaal gevecht.

Om het schadelijke effect van terugslag op de resultaten van schieten te verminderen, gebruiken sommige soorten handvuurwapens (bijvoorbeeld het Kalashnikov-aanvalsgeweer) speciale apparaten - compensatoren. De gassen die uit de boring stromen en de wanden van de compensator raken, laten de loop van de loop iets naar links en naar beneden zakken.

1.2. Basistermen en concepten van de theorie van externe ballistiek

Externe ballistiek is een wetenschap die de beweging van een kogel (granaat) bestudeert nadat de werking van poedergassen erop is gestopt.

1.2.1 Kogelvliegpad en zijn elementen

traject een gebogen lijn genoemd, beschreven door het zwaartepunt van een kogel (granaat) tijdens de vlucht (Fig. 118) .

Een kogel (granaat) wordt tijdens het vliegen in de lucht onderworpen aan twee krachten :

zwaartekracht

Krachten van verzet.

De zwaartekracht zorgt ervoor dat de kogel (granaat) geleidelijk naar beneden valt, en de kracht van luchtweerstand vertraagt voortdurend de beweging van de kogel (granaat) en heeft de neiging om deze omver te werpen.

Als gevolg van de werking van deze krachten neemt de snelheid van de kogel (granaat) geleidelijk af en is zijn baan een ongelijk gebogen lijn van vorm.

Luchtweerstand tegen de vlucht van een kogel (granaat) wordt veroorzaakt doordat lucht elastisch medium en daarom wordt een deel van de energie van de kogel besteed aan beweging in dit medium.

De kracht van luchtweerstand wordt veroorzaakt door drie hoofdredenen (Fig. 119):

1) Luchtwrijving.

2) De vorming van wervelingen.

3) De vorming van een ballistische golf.

Luchtdeeltjes die in contact komen met een bewegende kogel (granaat), als gevolg van interne hechting (viscositeit) en hechting aan het oppervlak, creëren wrijving en verminderen de snelheid van de kogel (granaat).

De luchtlaag grenzend aan het oppervlak van de kogel (granaat), waarin de beweging van deeltjes verandert van de snelheid van de kogel (granaat) naar nul, wordt de grenslaag genoemd, en deze luchtlaag, die rond de kogel stroomt , breekt los van het oppervlak en heeft geen tijd om zich onmiddellijk achter het onderste deel te sluiten.

Achter de onderkant van de kogel wordt een ijle ruimte gevormd, waardoor er een drukverschil ontstaat op de kop en onderkant. Dit verschil creëert een kracht die is gericht naar de kant tegenover de beweging van de kogel en vermindert de snelheid van zijn vlucht. Luchtdeeltjes, die proberen de verdunning achter de kogel te vullen, creëren een draaikolk.

Wanneer de snelheid van de kogel hoger is dan de geluidssnelheid, wordt een golf van sterk samengeperste lucht gecreëerd door het binnendringen van geluidsgolven tegen elkaar - een ballistische golf die de snelheid van de kogel vertraagt, aangezien de kogel een deel van zijn tijd doorbrengt. zijn energie om deze golf te creëren.

De resultante (totaal) van alle krachten, gevormd door de invloed van lucht op de vlucht van een kogel (granaat), is de kracht van luchtweerstand. Het aangrijpingspunt van de weerstandskracht wordt het weerstandscentrum genoemd. Het effect van de weerstandskracht op de vlucht van een kogel (granaat) is zeer groot. Het veroorzaakt een afname van de snelheid en het bereik van een kogel (granaat).

Om het traject van een kogel (granaat) te bestuderen, werden de volgende definities aangenomen (Fig. 120)

1) Het midden van de snuit van de loop het vertrekpunt genoemd. Het vertrekpunt is het begin van het traject.

2) Het horizontale vlak dat door het vertrekpunt gaat, de wapenhorizon genoemd. De horizon van het wapen ziet eruit als een horizontale lijn. De baan kruist tweemaal de horizon van het wapen: op het vertrekpunt en op het inslagpunt.

3) Een rechte lijn, die een voortzetting is van de as van de boring van het beoogde wapen, de hoogtelijn genoemd.

4) Het verticale vlak dat door de elevatielijn gaat, het schietvliegtuig genoemd.

5) De hoek tussen de elevatielijn en de horizon van het wapen, de elevatiehoek genoemd. Als deze hoek negatief is, wordt dit de declinatiehoek (afname) genoemd.

6) Een rechte lijn, die een voortzetting is van de as van de boring op het moment van het vertrek van de kogel, de werplijn genoemd.

7) De hoek tussen de worplijn en de horizon van het wapen heet werphoek.

8) De hoek tussen de elevatielijn en de werplijn , wordt de vertrekhoek genoemd.

9) Snijpunt van de baan met de horizon van het wapen het droppoint genoemd.

10) De hoek die is ingesloten tussen de raaklijn aan de baan op het inslagpunt en de horizon van het wapen, de invalshoek genoemd.

11) Afstand van vertrekpunt tot afleverpunt wordt het totale horizontale bereik genoemd.

12) De snelheid van de kogel (granaat) op het inslagpunt eindsnelheid genoemd.

13) De bewegingstijd van een kogel (granaat) van het vertrekpunt naar het inslagpunt genaamd full time vlucht.

14) Het hoogste punt van het traject het hoekpunt van het traject genoemd.

15) Het deel van het traject vanaf het vertrekpunt naar de top wordt de opgaande tak genoemd; deel van het traject van de top naar het inslagpunt wordt de uitgaande tak van het traject genoemd.

16) Het punt op of naast het doel waarop het wapen is gericht, wordt het richtpunt genoemd.

17) Een rechte lijn die loopt van het oog van de schutter door het midden van de viziergleuf (ter hoogte van de randen) en de bovenkant van het voorvizier naar het richtpunt, de zichtlijn genoemd.

18) De hoek tussen de elevatielijn en de zichtlijn, de richthoek genoemd.

19) De hoek tussen de richtlijn en de horizon van het wapen, de elevatiehoek van het doel genoemd.

20) Afstand van het vertrekpunt tot het snijpunt van het traject met de zichtlijn het doelbereik genoemd.

21) De kortste afstand van elk punt van het traject tot de zichtlijn genaamd de overmaat van het traject over de zichtlijn.

23) Afstand van het vertrekpunt tot het doel langs de doellijn hellingsbereik genoemd.

24) Snijpunt van het traject met het oppervlak van het doel (land, obstakels) het ontmoetingspunt genoemd.

25) De hoek tussen de raaklijn aan het traject en de raaklijn aan het oppervlak van het doel (grond, obstakels) op het ontmoetingspunt, de ontmoetingshoek genoemd.

De baan van een kogel in de lucht heeft de volgende eigenschappen:

De dalende tak is korter en steiler dan de stijgende;

De invalshoek is groter dan de worphoek;

De uiteindelijke snelheid van de kogel is minder dan de eerste;

De laagste snelheid van een kogel bij het schieten onder hoge worphoeken - at

dalende tak van het traject, en bij het schieten met kleine werphoeken - op het punt

De bewegingstijd van de kogel op de stijgende tak van het traject is minder dan op de dalende.

1.2.2. De vorm van het traject en zijn praktische waarde (Afb. 121)

De vorm van het traject hangt af van de grootte van de elevatiehoek. Met een toename van de elevatiehoek nemen de hoogte van het traject en het volledige horizontale bereik van de kogel (granaat) toe, maar dit gebeurt tot een bekende limiet. Voorbij deze limiet blijft de baanhoogte toenemen en begint het totale horizontale bereik af te nemen.

Elevatiehoek:, waarbij het volledige horizontale bereik van de kogel (granaat) het grootst wordt, een hoek genoemd langste bereik. De waarde van de hoek met het grootste bereik voor kogels verschillende soorten armen is ongeveer 35 graden.

Rijst. 121 Trajectvormen

Trajecten verkregen met elevatie hoeken, kleinere hoek langste bereik, plat genoemd.

Trajecten verkregen bij elevatiehoeken groter dan de hoek van het grootste bereik , worden scharnierend genoemd .

Als je met hetzelfde wapen schiet (met dezelfde beginsnelheden), kun je twee banen krijgen met hetzelfde horizontale bereik: plat en gemonteerd

Trajecten met hetzelfde horizontale bereik bij verschillende elevatiehoeken, worden conjugaat genoemd.

Bij het schieten met handvuurwapens en granaatwerpers worden alleen vlakke banen gebruikt .

Hoe vlakker traject, hoe groter de omvang van het terrein, het doel kan worden geraakt met één vizierinstelling (hoe minder impact op het schietresultaat wordt veroorzaakt door fouten bij het bepalen van de vizierinstelling).

De vlakheid van het traject wordt gekenmerkt door zijn grootste overmaat boven de richtlijn. Bij een bepaald bereik is de baan des te vlakker, hoe minder deze boven de richtlijn uitstijgt. Bovendien kan de vlakheid van het traject worden beoordeeld aan de hand van de grootte van de invalshoek - het traject is vlakker, hoe kleiner de invalshoek.

Het vlakke traject heeft invloed op de waarde van het bereik van een direct schot, geraakt, gedekt en lege ruimte.

1.2.3. Directe opname (Fig. 122).

direct schot- een schot waarbij de baan niet over de gehele lengte boven de richtlijn boven het doel uitstijgt.

Binnen het bereik van een direct schot op spannende momenten van de strijd, kan worden geschoten zonder het vizier te herschikken, terwijl het richtpunt in de hoogte in de regel aan de onderkant van het doel wordt gekozen.

Het bereik van een direct schot hangt af van:

doel hoogten;

Vlakheid van het traject;

Hoe hoger het doel en hoe vlakker de baan, hoe groter het bereik van een direct schot en hoe groter het terrein, het doel kan worden geraakt met één vizierinstelling. Het bereik van een direct schot kan aan de hand van de tabellen worden bepaald door de hoogte van het doel te vergelijken met de waarden van de grootste overmaat van het traject boven de zichtlijn of met de hoogte van het traject.

1.2.4. Aangetaste ruimte (diepte van de aangetaste ruimte) (Fig. 123).

Bij het schieten op doelen die zich op een grotere afstand bevinden dan het bereik van een direct schot, stijgt de baan nabij de top boven het doel en bevindt het doel zich op

een bepaald gebied zal niet worden beïnvloed met dezelfde installatie van het vizier. Er zal echter zo'n ruimte (afstand) nabij het doel zijn waarin de baan niet boven het doel uitstijgt en het doel erdoor geraakt zal worden.

Aangetaste ruimte (diepte van de aangetaste ruimte) - de afstand op de grond gedurende welke de dalende tak van de baan de hoogte van het doel niet overschrijdt.

De diepte van de aangetaste ruimte hangt af van:

Vanaf de hoogte van het doel (hoe hoger, hoe hoger het doel);

Van de vlakheid van het traject (het zal hoe groter, hoe vlakker)

traject);

Vanuit de hellingshoek van het terrein (op de voorste helling neemt het af, op de achterwaartse helling)

neemt toe).

In het geval dat het doel zich op een helling bevindt of er een elevatiehoek van het doel is, wordt de diepte van de getroffen ruimte bepaald door de bovenstaande methoden en moet het verkregen resultaat worden vermenigvuldigd met de verhouding van de invalshoek tot de impacthoek.

De waarde van de ontmoetingshoek hangt af van de richting van de helling:

Op de tegenoverliggende helling is de ontmoetingshoek gelijk aan de som van de invalshoeken en hellingshoeken;

Op de omgekeerde helling - het verschil van deze hoeken;

In dit geval hangt de waarde van de ontmoetingshoek ook af van de elevatiehoek van het doel:

Bij een negatieve elevatiehoek van het doel neemt de ontmoetingshoek toe met de grootte van de elevatiehoek

Bij een positieve elevatiehoek van het doel neemt het af met zijn waarde.

De aangetaste ruimte compenseert tot op zekere hoogte de fouten die zijn gemaakt bij het kiezen van een vizier, en stelt u in staat om de gemeten afstand tot het doel naar boven af te ronden.

Om de diepte van de te raken ruimte op hellend terrein te vergroten, moet de schietpositie zo worden gekozen dat het terrein in de positie van de vijand, indien mogelijk, samenvalt met de voortzetting van de richtlijn.

1.2.5. Overdekte ruimte (Fig. 123).

overdekte ruimte- de ruimte achter de schuilplaats, niet door een kogel doorboord, vanaf de top tot aan het ontmoetingspunt.

De overdekte ruimte zal groter zijn, hoe groter de hoogte van de shelter en hoe vlakker het traject.

Dode (onaangetaste) ruimte- deel van de overdekte ruimte waar het doel niet met een bepaalde baan kan worden geraakt.

De dode ruimte zal groter zijn, hoe groter de hoogte van de shelter, hoe lager de hoogte van het doelwit en hoe vlakker de baan. Het andere deel van het overdekte veld waarin het doelwit kan worden geraakt, is het slagveld.

De diepte van de overdekte ruimte (PP) kan worden bepaald aan de hand van de tabellen van overtollige trajecten over de zichtlijn. Door selectie wordt een overschot gevonden dat overeenkomt met de hoogte van de schuilplaats en de afstand er toe. Na het vinden van de overmaat wordt de bijbehorende instelling van het vizier en het schietbereik bepaald. Het verschil tussen een bepaald vuurbereik en het te dekken bereik is de diepte van de overdekte ruimte.

De diepte van de dode ruimte is gelijk aan het verschil tussen de overdekte en aangetaste ruimte.

Als u de grootte van de overdekte en dode ruimte kent, kunt u schuilplaatsen correct gebruiken om te beschermen tegen vijandelijk vuur en maatregelen nemen om dode ruimtes door goede keuze schietposities en schieten op doelen met wapens met een grotere baan.

Rijst. 123 - Overdekte, dode en aangetaste ruimte

1.2.6. Invloed van schietomstandigheden op de vlucht van een kogel (granaat).

Als normale (tafel)voorwaarden worden geaccepteerd:

A) Meteorologische omstandigheden:

Atmosferische (barometrische) druk aan de horizon van het wapen 750 mm Hg. ;

De luchttemperatuur aan de horizon van het wapen is + 15 graden. MET. ;

Relatieve vochtigheid lucht 50% (relatieve vochtigheid)

is de verhouding van de hoeveelheid waterdamp in de lucht tot

de grootste hoeveelheid waterdamp die in de lucht kan zitten

bij een bepaalde temperatuur);

Er is geen wind (de atmosfeer is stil);

B) Ballistische omstandigheden:

Kogel (granaat) gewicht, mondingssnelheid en vertrekhoek zijn gelijk aan de waarden

aangegeven in de schiettabellen;

Laadtemperatuur + 15 gr. S.;t

De vorm van de kogel (granaat) komt overeen met de vastgestelde tekening;

De hoogte van het voorvizier wordt ingesteld op basis van de gegevens om het wapen naar een normaal gevecht te brengen; - de hoogte (verdelingen) van het vizier komen overeen met de richthoeken in tabelvorm.

C) Topografische omstandigheden:

Het doelwit bevindt zich aan de horizon van het wapen;

Er is geen zijhelling van het wapen;

Als de schietomstandigheden afwijken van normaal, kan het nodig zijn om correcties voor het bereik en de vuurrichting vast te stellen en mee te nemen.

Invloed van atmosferische druk

1) Met vergroting luchtdruk de luchtdichtheid neemt toe, en als gevolg daarvan neemt de luchtweerstand toe en neemt het bereik van de kogel (granaat) af.

2) Met een afname van de atmosferische druk nemen de dichtheid en luchtweerstand af en neemt het bereik van de kogel toe.

Temperatuureffect

1) Naarmate de temperatuur stijgt, neemt de luchtdichtheid af en als gevolg daarvan neemt de luchtweerstand af en neemt het bereik van de kogel toe.

2) Met een afname van de temperatuur nemen de dichtheid en kracht van de luchtweerstand toe en neemt het bereik van een kogel (granaat) af.

Met een toename van de temperatuur van de poederlading nemen de brandsnelheid van het poeder, de beginsnelheid en het bereik van de kogel (granaat) toe.

Bij het fotograferen in zomerse omstandigheden zijn de correcties voor veranderingen in luchttemperatuur en poederlading onbeduidend en wordt er praktisch geen rekening mee gehouden. Bij fotograferen in de winter (onder omstandigheden lage temperaturen) Met deze wijzigingen moet rekening worden gehouden, geleid door de regels die zijn gespecificeerd in de handleidingen voor schieten.

Windinvloed

1) Bij wind in de rug neemt de snelheid van een kogel (granaat) ten opzichte van de lucht af. Bij een afname van de snelheid van de kogel ten opzichte van de lucht neemt de luchtweerstand af, waardoor de kogel met wind mee verder zal vliegen dan zonder wind.

2) Bij tegenwind zal de snelheid van de kogel ten opzichte van de lucht groter zijn dan bij geen wind, daarom zal de luchtweerstandskracht toenemen en zal het bereik van de kogel afnemen

De longitudinale (staart, kop) wind heeft weinig effect op de vlucht van een kogel, en in de praktijk van het schieten met handvuurwapens worden correcties voor een dergelijke wind niet geïntroduceerd.

Bij het schieten vanaf een granaatwerper moet rekening worden gehouden met correcties voor een sterke lengtewind.

3) Zijwind oefent druk uit op het zijoppervlak van de kogel en buigt deze weg van het vuurvlak, afhankelijk van de richting. Zijwind heeft een significant effect, vooral op de vlucht van een granaat, en hiermee moet rekening worden gehouden bij het afvuren van granaatwerpers en handvuurwapens.

4) De wind die onder een scherpe hoek naar het vuurvlak waait, beïnvloedt tegelijkertijd zowel de verandering in het bereik van de kogel als de laterale afwijking.

Invloed van luchtvochtigheid

Veranderingen in luchtvochtigheid hebben weinig effect op de luchtdichtheid en dus ook op het bereik van een kogel (granaat), dus er wordt geen rekening mee gehouden bij het schieten.

Invloed van zichtinstallatie

Bij het schieten met één vizierinstelling (met één richthoek), maar bij verschillende elevatiehoeken van het doel, als gevolg van een aantal redenen, incl. Veranderingen in luchtdichtheid op verschillende hoogtes, en bijgevolg de luchtweerstandskracht, veranderen de waarde van de schuine stand (kijkbereik van een kogel (granaat).

Bij het schieten met kleine elevatiehoeken van het doel (tot +_ 15 graden), verandert dit vluchtbereik van de kogel (granaat) zeer licht, daarom is gelijkheid van het hellende en volledige horizontale kogelvluchtbereik toegestaan, d.w.z. de onveranderlijkheid van de vorm (stijfheid) van het traject (Fig. 124).

De kogel, die een bepaalde beginsnelheid heeft gekregen bij het verlaten van de boring, streeft door traagheid naar het handhaven van de grootte en richting van deze snelheid.

Als de vlucht van de kogel plaatsvond in een luchtloze ruimte en de zwaartekracht er niet op inwerkte, zou de kogel in een rechte lijn bewegen, uniform en oneindig. Een kogel die in de lucht vliegt, is echter onderhevig aan krachten die de snelheid van zijn vlucht en de bewegingsrichting veranderen. Deze krachten zijn zwaartekracht en luchtweerstand (Fig. 4).

Rijst. 4. Krachten die tijdens de vlucht op een kogel werken

Door de gecombineerde werking van deze krachten verliest de kogel snelheid en verandert de richting van zijn beweging, waarbij hij in de lucht beweegt langs een gebogen lijn die onder de richting van de as van de boring loopt.

De lijn die een bewegende kogel in de ruimte beschrijft (het zwaartepunt) heet traject.

Meestal beschouwt ballistiek het traject als voorbij armen horizon- een denkbeeldig oneindig horizontaal vlak dat door het vertrekpunt gaat (Fig. 5).

Rijst. 5. Horizonwapens

De beweging van de kogel, en daarmee de vorm van het traject, is afhankelijk van veel omstandigheden. Om te begrijpen hoe de baan van een kogel in de ruimte wordt gevormd, moet daarom eerst worden overwogen hoe de zwaartekracht en de weerstandskracht van het luchtmedium afzonderlijk op de kogel inwerken.

De werking van de zwaartekracht. Laten we ons voorstellen dat er geen kracht op de kogel inwerkt nadat deze de boring heeft verlaten. In dit geval, zoals hierboven vermeld, zou de kogel door traagheid oneindig, uniform en rechtlijnig in de richting van de as van de boring bewegen; voor elke seconde zou het dezelfde afstanden vliegen met een constante snelheid gelijk aan de eerste. In dit geval, als de loop van het wapen direct op het doelwit zou worden gericht, zou de kogel, in de richting van de as van de boring, het raken (Fig. 6).

Rijst. 6. De beweging van een kogel door traagheid (als er geen zwaartekracht en luchtweerstand was)

Laten we nu aannemen dat er maar één zwaartekracht op de kogel inwerkt. Dan begint de kogel verticaal naar beneden te vallen, zoals elk vrijvallend lichaam.

Als we aannemen dat de zwaartekracht inwerkt op de kogel tijdens zijn vlucht door traagheid in een luchtloze ruimte, dan zal de kogel onder invloed van deze kracht lager vallen vanaf de voortzetting van de as van de boring - in de eerste seconde - met 4,9 m, in de tweede - met 19,6 m enz. In dit geval, als u de loop van het wapen op het doel richt, zal de kogel het nooit raken, omdat het, onder invloed van de zwaartekracht, onder het doel zal vliegen (Fig. 7).

Rijst. 7. De beweging van de kogel (als de zwaartekracht erop inwerkt,

maar geen luchtweerstand

Het is vrij duidelijk dat om de kogel een bepaalde afstand te laten vliegen en het doel te raken, het nodig is om de loop van het wapen ergens boven het doel te richten. Om dit te doen, is het noodzakelijk dat de as van de boring en het vlak van de horizon van het wapen een bepaalde hoek vormen, die wordt genoemd elevatiehoek:(Afb. 8).

Zoals uit afb. 8, het traject van een kogel in een luchtloze ruimte, waarop de zwaartekracht inwerkt, is een regelmatige curve, die wordt genoemd parabool. Het meest hoog punt traject over de horizon van het wapen heet haar bijeenkomst. Het deel van de curve van het vertrekpunt naar de apex heet opgaande tak. Zo'n kogelbaan wordt gekenmerkt door het feit dat de opgaande en neergaande takken precies hetzelfde zijn, en de hoek van worp en val gelijk aan elkaar zijn.

Rijst. 8. Hoogte (kogeltraject in luchtloze ruimte)

De werking van de luchtweerstandskracht. Op het eerste gezicht lijkt het onwaarschijnlijk dat de lucht, die zo'n lage dichtheid heeft, een aanzienlijke weerstand zou kunnen bieden tegen de beweging van de kogel en daardoor de snelheid aanzienlijk zou verminderen.

Experimenten hebben echter aangetoond dat de kracht van luchtweerstand die werkt op een kogel die wordt afgevuurd door een geweer van het 1891/30-model een grote waarde heeft - 3,5 kg.

Gezien het feit dat de kogel slechts een paar gram weegt, wordt het duidelijk het grote remmende effect dat lucht heeft op een vliegende kogel.

Tijdens de vlucht besteedt de kogel een aanzienlijk deel van zijn energie aan het duwen van de luchtdeeltjes die de vlucht belemmeren.

Zoals een foto van een kogel die met supersonische snelheid (meer dan 340 m/s) vliegt, laat zien, vormt zich een luchtafdichting voor zijn kop (Fig. 9). Vanuit dit zegel straalt een ballistische hoofdgolf in alle richtingen. Luchtdeeltjes, die over het oppervlak van de kogel glijden en van de zijwanden afbreken, vormen een zone van ijle ruimte achter de kogel. In een poging de leegte achter de kogel te vullen, creëren luchtdeeltjes turbulentie, waardoor een staartgolf zich achter de onderkant van de kogel uitstrekt.

De verdichting van lucht voor de kop van de kogel vertraagt zijn vlucht; de ontladingszone achter de kogel zuigt deze naar binnen en verbetert daardoor het remmen verder; de wanden van de kogel ervaren wrijving tegen luchtdeeltjes, wat ook de vlucht vertraagt. De resultante van deze drie krachten is de luchtweerstand.

Rijst. 9. Foto van een kogel die met supersonische snelheid vliegt

(meer dan 340 m/s)

De grote invloed van luchtweerstand op de vlucht van een kogel blijkt ook uit het volgende voorbeeld. Een kogel afgevuurd vanuit een Mosin geweer model 1891/30. of van scherpschuttersgeweer Dragunov (SVD). Onder normale omstandigheden (met luchtweerstand) heeft het het grootste horizontale vliegbereik van 3400 m, en wanneer het in vacuüm schiet, zou het 76 km kunnen vliegen.

Als gevolg daarvan verliest het traject van de kogel onder invloed van de luchtweerstandskracht de vorm van een regelmatige parabool, waardoor het de vorm krijgt van een asymmetrische gebogen lijn; de top verdeelt het in twee ongelijke delen, waarvan de opgaande tak altijd langer en vertraagd is dan de neergaande. Als u op middellange afstanden fotografeert, kunt u de verhouding tussen de lengte van de opgaande tak van het traject en de dalende voorwaarde voorwaardelijk nemen als 3:2.

De rotatie van de kogel om zijn as. Het is bekend dat een lichaam aanzienlijke stabiliteit verkrijgt als het een snelle rotatiebeweging om zijn as krijgt. Een voorbeeld van de stabiliteit van een roterend lichaam is een speelgoed met een tol. Een niet-roterende "top" zal niet op zijn puntige poot staan, maar als de "top" een snelle rotatiebeweging om zijn as krijgt, zal hij er stabiel op staan (Fig. 10).

Om ervoor te zorgen dat de kogel het vermogen krijgt om het kantelende effect van de kracht van luchtweerstand aan te pakken, om de stabiliteit tijdens de vlucht te behouden, krijgt het een snelle rotatiebeweging rond zijn lengteas. De kogel krijgt deze snelle rotatiebeweging dankzij spiraalvormige groeven in de boring van het wapen (Fig. 11). Onder invloed van de druk van poedergassen beweegt de kogel naar voren langs de boring en roteert tegelijkertijd rond zijn lengteas. Bij vertrek uit de loop behoudt de kogel door traagheid de resulterende complexe beweging - translatie en rotatie.

Zonder in te gaan op de details van de uitleg fysieke verschijnselen geassocieerd met de werking van krachten op een lichaam dat een complexe beweging ondergaat, moet niettemin worden gezegd dat de kogel tijdens de vlucht regelmatig oscilleert en een cirkel rond het traject beschrijft met zijn kop (Fig. 12). In dit geval "volgt" de lengteas van de kogel als het ware het traject en beschrijft een conisch oppervlak eromheen (figuur 13).

Rijst. 12. Conische rotatie van de kogelkop

Rijst. 13. Vlucht van een draaiende kogel in de lucht

Als we de wetten van de mechanica toepassen op een vliegende kogel, wordt het duidelijk dat hoe groter de snelheid van zijn beweging en hoe langer de kogel, hoe meer de lucht de neiging heeft om hem omver te werpen. Daarom, de kogels van patronen ander type het is noodzakelijk om een andere rotatiesnelheid te geven. Een lichte kogel afgevuurd door een geweer heeft dus een rotatiesnelheid van 3604 rpm.

De roterende beweging van de kogel, die zo noodzakelijk is om hem tijdens de vlucht stabiliteit te geven, heeft echter zijn negatieve kanten.

Zoals reeds vermeld, wordt een snel roterende kogel onderworpen aan een continue kantelende kracht van luchtweerstand, in verband waarmee de kop van de kogel een cirkel rond het traject beschrijft. Door de toevoeging van deze twee rotatiebewegingen ontstaat er een nieuwe beweging die het kopgedeelte afbuigt van het afvuurvlak1 (afb. 14). In dit geval wordt het ene zijoppervlak van de kogel meer onderworpen aan deeltjesdruk dan het andere. Deze ongelijke luchtdruk zijvlakken kogels en buigt ze weg van het afvurende vliegtuig. De laterale afwijking van een roterende kogel van het afvuurvlak in de richting van zijn rotatie wordt genoemd afleiding(Afb. 15).

Rijst. 14. Door twee draaibewegingen draait de kogel de kop geleidelijk naar rechts (in de draairichting)

Rijst. 15. Het fenomeen van afleiding

Naarmate de kogel zich van de loop van het wapen verwijdert, neemt de waarde van zijn afgeleide afwijking snel en progressief toe.

Bij het fotograferen op korte en middellange afstanden is afleiding voor de schutter niet van groot praktisch belang. Dus op een schietbereik op 300 m is de afleidingsafwijking 2 cm en op 600 m - 12 cm Afleiding moet alleen in aanmerking worden genomen voor bijzonder nauwkeurige opnamen op lange afstanden, waarbij de juiste aanpassingen aan de installatie van het vizier worden gemaakt , in overeenstemming met de tabel met afleidingsafwijkingen van een kogel voor een bepaald schietbereik.

externe ballistiek. Traject en zijn elementen. Overschrijding van de baan van de kogel boven het richtpunt. Trajectvorm

Externe ballistiek

Externe ballistiek is een wetenschap die de beweging van een kogel (granaat) bestudeert nadat de werking van poedergassen erop is gestopt.

Nadat hij onder invloed van poedergassen uit de boring is gevlogen, beweegt de kogel (granaat) door traagheid. Een granaat met een straalmotor beweegt door traagheid na de uitstroom van gassen uit de straalmotor.

Kogeltraject (zijaanzicht)

Vorming van luchtweerstandskracht

Traject en zijn elementen

Een traject is een gebogen lijn die wordt beschreven door het zwaartepunt van een kogel (granaat) tijdens de vlucht.

Een kogel (granaat) is tijdens het vliegen in de lucht onderhevig aan de werking van twee krachten: zwaartekracht en luchtweerstand. De zwaartekracht zorgt ervoor dat de kogel (granaat) geleidelijk naar beneden gaat, en de kracht van luchtweerstand vertraagt voortdurend de beweging van de kogel (granaat) en heeft de neiging om deze omver te werpen. Als gevolg van de werking van deze krachten neemt de snelheid van de kogel (granaat) geleidelijk af en is het traject een ongelijk gebogen gebogen lijn in vorm.

Luchtweerstand tegen de vlucht van een kogel (granaat) wordt veroorzaakt doordat lucht een elastisch medium is en daarom wordt een deel van de energie van de kogel (granaat) besteed aan beweging in dit medium.

De kracht van luchtweerstand wordt veroorzaakt door drie hoofdoorzaken: luchtwrijving, de vorming van wervels en de vorming van een ballistische golf.

De luchtlaag naast het oppervlak van de kogel (granaat), waarin de beweging van deeltjes verandert van de snelheid van de kogel (granaat) naar nul, wordt de grenslaag genoemd. Deze luchtlaag, die rond de kogel stroomt, breekt los van het oppervlak en heeft geen tijd om zich onmiddellijk achter de bodem te sluiten.

Achter de onderkant van de kogel wordt een ijle ruimte gevormd, waardoor er een drukverschil ontstaat op de kop en onderkant. Dit verschil creëert een kracht die is gericht in de richting tegengesteld aan de beweging van de kogel en vermindert de snelheid van zijn vlucht. Luchtdeeltjes, die proberen de verdunning achter de kogel te vullen, creëren een draaikolk.

Een kogel (granaat) tijdens de vlucht botst met luchtdeeltjes en laat deze oscilleren. Als gevolg hiervan neemt de luchtdichtheid voor de kogel (granaat) toe en worden geluidsgolven gevormd. Daarom gaat de vlucht van een kogel (granaat) gepaard met een karakteristiek geluid. Bij een kogel (granaat) vliegsnelheid die lager is dan de geluidssnelheid, heeft de vorming van deze golven weinig effect op de vlucht, aangezien de golven zich sneller voortplanten dan de kogel (granaat) vliegsnelheid. Wanneer de snelheid van de kogel hoger is dan de geluidssnelheid, wordt een golf van sterk samengeperste lucht gecreëerd door het binnendringen van geluidsgolven tegen elkaar - een ballistische golf die de snelheid van de kogel vertraagt, aangezien de kogel een deel van zijn tijd doorbrengt. zijn energie om deze golf te creëren.

De resultante (totaal) van alle krachten die het gevolg zijn van de invloed van lucht op de vlucht van een kogel (granaat) is de kracht van luchtweerstand. Het aangrijpingspunt van de weerstandskracht wordt het weerstandscentrum genoemd.

Het effect van de kracht van luchtweerstand op de vlucht van een kogel (granaat) is zeer groot; het veroorzaakt een afname van de snelheid en het bereik van de kogel (granaat). Bijvoorbeeld een bullet-mod. 1930 bij een worphoek van 15° en een beginsnelheid van 800 m/s in een luchtloze ruimte zou op een afstand van 32.620 m gevlogen zijn; het vliegbereik van deze kogel is onder dezelfde omstandigheden, maar in aanwezigheid van luchtweerstand, slechts 3900 m.

De grootte van de luchtweerstandskracht hangt af van de vliegsnelheid, de vorm en het kaliber van de kogel (granaat), evenals van het oppervlak en de luchtdichtheid.

De kracht van luchtweerstand neemt toe met de toename van de snelheid van de kogel, het kaliber en de luchtdichtheid.

Bij supersonische kogelsnelheden, wanneer de belangrijkste oorzaak van luchtweerstand de vorming van een luchtafdichting voor het hoofd is (ballistische golf), zijn kogels met een langwerpige spitse kop voordelig. Bij subsonische granaatvliegsnelheden, wanneer de belangrijkste oorzaak van luchtweerstand de vorming van ijle ruimte en turbulentie is, zijn granaten met een langwerpig en versmald staartgedeelte gunstig.

Het effect van de kracht van luchtweerstand op de vlucht van een kogel: CG - zwaartepunt; CA - centrum van luchtweerstand

Hoe gladder het oppervlak van de kogel, hoe lager de wrijvingskracht en. kracht van luchtweerstand.

De verscheidenheid aan vormen van moderne kogels (granaten) wordt grotendeels bepaald door de noodzaak om de kracht van luchtweerstand te verminderen.

Onder invloed van initiële verstoringen (schokken) op het moment dat de kogel de boring verlaat, wordt een hoek (b) gevormd tussen de kogelas en de raaklijn aan de baan, en werkt de luchtweerstandskracht niet langs de kogelas, maar op er een hoek naar toe, proberend niet alleen de beweging van de kogel te vertragen, maar haar ook omver te werpen.

Om te voorkomen dat de kogel onder invloed van luchtweerstand kantelt, krijgt deze met behulp van schroefdraad in de boring een snelle draaibeweging.

Wanneer bijvoorbeeld wordt afgevuurd vanuit een Kalashnikov-aanvalsgeweer, is de rotatiesnelheid van de kogel op het moment van vertrek uit de boring ongeveer 3000 omwentelingen per seconde.

Tijdens de vlucht van een snel roterende kogel in de lucht treden de volgende verschijnselen op. De kracht van luchtweerstand heeft de neiging om de kogelkop omhoog en terug te draaien. Maar de kop van de kogel, als gevolg van snelle rotatie, volgens de eigenschap van de gyroscoop, heeft de neiging om de gegeven positie te behouden en wijkt niet naar boven af, maar heel weinig in de richting van zijn rotatie loodrecht op de richting van de luchtweerstandskracht, d.w.z. naar rechts. Zodra de kogelkop naar rechts afwijkt, verandert de richting van de luchtweerstandskracht - deze heeft de neiging de kogelkop naar rechts en terug te draaien, maar de kogelkop draait niet naar rechts , maar naar beneden, enz. Aangezien de werking van de luchtweerstandskracht continu is, maar de richting ten opzichte van de kogel verandert met elke afwijking van de kogelas, beschrijft de kop van de kogel een cirkel en is de as een kegel met een hoekpunt in het zwaartepunt. De zogenaamde langzame conische of precessiebeweging vindt plaats en de kogel vliegt met zijn kop naar voren, d.w.z. volgt als het ware de verandering in de kromming van de baan.

Langzame conische beweging van de kogel

Afleiding (traject bovenaanzicht)

Het effect van luchtweerstand op de vlucht van een granaat

De as van langzame conische beweging blijft enigszins achter op de raaklijn aan het traject (gelegen boven de laatste). Hierdoor botst de kogel met de luchtstroom meer met zijn onderste deel en wijkt de as van de langzame conische beweging af in de draairichting (naar rechts als de loop rechtshandig is). De afwijking van de kogel van het vuurvlak in de richting van zijn rotatie wordt afleiding genoemd.

De oorzaken van afleiding zijn dus: de rotatiebeweging van de kogel, luchtweerstand en de afname onder invloed van de zwaartekracht van de raaklijn aan het traject. Bij het ontbreken van ten minste één van deze redenen vindt er geen afleiding plaats.

In schietkaarten wordt afleiding gegeven als koerscorrectie in duizendsten. Bij het fotograferen met handvuurwapens is de omvang van de afleiding echter onbeduidend (bijvoorbeeld op een afstand van 500 m is deze niet groter dan 0,1 duizendste) en wordt praktisch geen rekening gehouden met het effect ervan op de resultaten van het fotograferen.

De stabiliteit van de granaat tijdens de vlucht wordt verzekerd door de aanwezigheid van een stabilisator, waarmee je het centrum van de luchtweerstand naar achteren kunt verplaatsen, achter het zwaartepunt van de granaat.

Als gevolg hiervan draait de kracht van luchtweerstand de as van de granaat naar een raaklijn aan het traject, waardoor de granaat naar voren wordt gedwongen.

Om de nauwkeurigheid te verbeteren, krijgen sommige granaten een langzame rotatie vanwege de uitstroom van gassen. Door de rotatie van de granaat werken de momenten van krachten die afwijken van de as van de granaat sequentieel in verschillende richtingen, waardoor het schieten verbetert.

Om het traject van een kogel (granaat) te bestuderen, worden de volgende definities gehanteerd.

Het midden van de loop van de loop wordt het vertrekpunt genoemd. Het vertrekpunt is het begin van het traject.

traject elementen

Het horizontale vlak dat door het vertrekpunt gaat, wordt de horizon van het wapen genoemd. In de tekeningen die het wapen en de baan vanaf de zijkant weergeven, verschijnt de horizon van het wapen als een horizontale lijn. De baan kruist tweemaal de horizon van het wapen: op het vertrekpunt en op het inslagpunt.

Een rechte lijn, die een voortzetting is van de as van de boring van het beoogde wapen, wordt de elevatielijn genoemd.

Het verticale vlak dat door de elevatielijn gaat, wordt het schietvlak genoemd.

De hoek tussen de elevatielijn en de horizon van het wapen wordt de elevatiehoek genoemd. Als deze hoek negatief is, wordt dit de declinatiehoek (afname) genoemd.

De rechte lijn, die een voortzetting is van de as van de boring op het moment dat de kogel opstijgt, wordt de worplijn genoemd.

De hoek tussen de worplijn en de horizon van het wapen wordt de worphoek genoemd.

De hoek tussen de elevatielijn en de worplijn wordt de vertrekhoek genoemd.

Het snijpunt van de baan met de horizon van het wapen wordt het trefpunt genoemd.

De hoek tussen de raaklijn aan de baan op het inslagpunt en de horizon van het wapen wordt de invalshoek genoemd.

De afstand van het vertrekpunt tot het inslagpunt wordt het volledige horizontale bereik genoemd.

De snelheid van een kogel (granaat) op het inslagpunt wordt de eindsnelheid genoemd.

De bewegingstijd van een kogel (granaat) van het vertrekpunt naar het inslagpunt wordt de totale vliegtijd genoemd.

Het hoogste punt van het traject wordt het hoekpunt van het traject genoemd.

De kortste afstand van de bovenkant van het traject tot de horizon van het wapen wordt de hoogte van het traject genoemd.

Het deel van het traject vanaf het vertrekpunt naar de top wordt de opgaande tak genoemd; het deel van het traject van de top naar het valpunt wordt de dalende tak van het traject genoemd.

Het punt op of buiten het doel waarop het wapen is gericht, wordt het richtpunt genoemd.

De rechte lijn die loopt van het oog van de schutter door het midden van de viziersleuf (ter hoogte van de randen) en de bovenkant van het voorste vizier naar het richtpunt wordt de richtlijn genoemd.

De hoek tussen de elevatielijn en de zichtlijn wordt de richthoek genoemd.

De hoek tussen de zichtlijn en de horizon van het wapen wordt de elevatiehoek van het doelwit genoemd. De elevatiehoek van het doelwit wordt als positief (+) beschouwd als het doelwit zich boven de wapenhorizon bevindt, en negatief (-) als het doelwit zich onder de wapenhorizon bevindt. De elevatiehoek van het doel kan worden bepaald met behulp van instrumenten of met behulp van de duizendste formule.

De afstand van het vertrekpunt tot het snijpunt van het traject met de richtlijn wordt het richtbereik genoemd.

De kortste afstand van een willekeurig punt van het traject tot de zichtlijn wordt het overschot van het traject boven de zichtlijn genoemd.

De rechte lijn die het vertrekpunt met het doel verbindt, wordt de doellijn genoemd. De afstand van het vertrekpunt tot het doel langs de doellijn wordt het schuine bereik genoemd. Bij het afvuren van direct vuur valt de doellijn praktisch samen met de richtlijn en het schuine bereik met het richtbereik.

Het snijpunt van het traject met het oppervlak van het doel (grond, obstakels) wordt het ontmoetingspunt genoemd.

De hoek tussen de raaklijn aan het traject en de raaklijn aan het doeloppervlak (grond, obstakels) op het ontmoetingspunt wordt de ontmoetingshoek genoemd. De kleinste van de aangrenzende hoeken, gemeten van 0 tot 90 °, wordt genomen als de ontmoetingshoek.

De baan van een kogel in de lucht heeft de volgende eigenschappen::

De dalende tak is korter en steiler dan de stijgende;

De invalshoek is groter dan de worphoek;

De uiteindelijke snelheid van de kogel is minder dan de eerste;

De laagste snelheid van de kogel bij het schieten onder hoge worphoeken - op de dalende tak van het traject, en bij het schieten onder kleine worphoeken - op het trefpunt;

De bewegingstijd van een kogel langs de stijgende tak van het traject is minder dan langs de dalende;

Het traject van een roterende kogel als gevolg van de val van de kogel onder invloed van zwaartekracht en afleiding is een lijn met dubbele kromming.

Granaattraject (zijaanzicht)

Het traject van een granaat in de lucht kan in twee secties worden verdeeld: actief - de vlucht van een granaat onder invloed van een reactieve kracht (van het vertrekpunt tot het punt waar de actie van de reactieve kracht stopt) en passief - de vlucht van een granaat door traagheid. De vorm van de baan van een granaat is ongeveer hetzelfde als die van een kogel.

Trajectvorm

De vorm van het traject hangt af van de grootte van de elevatiehoek. Met een toename van de elevatiehoek nemen de hoogte van het traject en het volledige horizontale bereik van de kogel (granaat) toe, maar dit gebeurt tot een bekende limiet. Voorbij deze limiet blijft de baanhoogte toenemen en begint het totale horizontale bereik af te nemen.

Hoek met het grootste bereik, vlakke, bovengrondse en geconjugeerde banen

De elevatiehoek waarbij het volledige horizontale bereik van de kogel (granaat) het grootst wordt, wordt de hoek van het grootste bereik genoemd. De waarde van de hoek met het grootste bereik voor kogels van verschillende soorten wapens is ongeveer 35 °.

Trajecten die zijn verkregen bij elevatiehoeken die kleiner zijn dan de hoek met het grootste bereik, worden vlak genoemd. Trajecten die zijn verkregen bij elevatiehoeken die groter zijn dan de hoek met het grootste bereik, worden scharnierend genoemd.

Als je met hetzelfde wapen schiet (met dezelfde beginsnelheden), kun je twee banen krijgen met hetzelfde horizontale bereik: plat en gemonteerd. Trajecten met hetzelfde horizontale bereik bij verschillende elevatiehoeken worden geconjugeerd genoemd.

Bij het schieten met handvuurwapens en granaatwerpers worden alleen vlakke banen gebruikt. Hoe vlakker het traject, hoe groter het terrein, het doel kan met één vizierinstelling worden geraakt (hoe minder impact op de resultaten van het schieten wordt veroorzaakt door fouten bij het bepalen van de vizierinstelling); dit is de praktische betekenis van het vlakke traject.

De baan van een kogel boven het richtpunt overschrijden

De vlakheid van het traject wordt gekenmerkt door zijn grootste het overschrijden van de zichtlijn. Bij een bepaald bereik is de baan des te vlakker, hoe minder deze boven de richtlijn uitstijgt. Bovendien kan de vlakheid van het traject worden beoordeeld aan de hand van de grootte van de invalshoek: het traject is vlakker, hoe kleiner de invalshoek.

traject genaamd de gebogen lijn beschreven door het zwaartepunt van de kogel tijdens de vlucht.

Rijst. 3. Traject

Rijst. 4. Kogeltrajectparameters:

Een kogel die door de lucht vliegt, wordt onderworpen aan twee krachten: zwaartekracht en luchtweerstand. De zwaartekracht zorgt ervoor dat de kogel geleidelijk naar beneden gaat, en de kracht van luchtweerstand vertraagt voortdurend de beweging van de kogel en heeft de neiging om deze om te werpen.

Als gevolg van de werking van deze krachten neemt de vliegsnelheid van de kogel geleidelijk af en is zijn baan een ongelijk gebogen gebogen lijn van vorm.

Parameter trajecten	Parameterkenmerk:	Opmerking
Vertrekpunt	Centrum van de snuit	Het vertrekpunt is het begin van het traject
Wapen Horizon	Horizontaal vlak dat door het vertrekpunt gaat	De horizon van het wapen ziet eruit als een horizontale lijn. De baan kruist tweemaal de horizon van het wapen: op het vertrekpunt en op het inslagpunt
hoogtelijn	Een rechte lijn die een voortzetting is van de as van de boring van het gerichte wapen
schietvliegtuig	Het verticale vlak dat door de elevatielijn gaat
Elevatiehoek:	De hoek tussen de elevatielijn en de horizon van het wapen	Als deze hoek negatief is, wordt dit de declinatiehoek (afname) genoemd
werplijn	Rechte lijn, een lijn die een voortzetting is van de as van de boring op het moment van vertrek van de kogel
werphoek:	De hoek tussen de worplijn en de horizon van het wapen
Vertrekhoek	De hoek tussen de elevatielijn en de worplijn
afleverpunt	Snijpunt van de baan met de horizon van het wapen
Invalshoek	De hoek die is ingesloten tussen de raaklijn aan de baan op het inslagpunt en de horizon van het wapen
Totaal horizontaal bereik	Afstand van vertrekpunt tot afleverpunt
Ultieme snelheid	Kogelsnelheid op het inslagpunt
Totale vliegtijd	De tijd die een kogel nodig heeft om van het vertrekpunt naar het inslagpunt te reizen
Top van het pad	Het hoogste punt van het traject
traject hoogte	De kortste afstand van de bovenkant van het traject tot de horizon van het wapen
Oplopende tak	Een deel van het traject van het vertrekpunt naar de top
dalende tak	Een deel van het traject van de top naar het inslagpunt
Richtpunt (richten)	Het punt op of naast het doel waarop het wapen is gericht
gezichtsveld	Een rechte lijn die loopt van het oog van de schutter door het midden van de viziergleuf (ter hoogte van de randen) en de bovenkant van het voorvizier naar het richtpunt
richthoek:	De hoek tussen de elevatielijn en de zichtlijn
Doel elevatiehoek	De hoek tussen de zichtlijn en de horizon van het wapen	De elevatiehoek van het doelwit wordt als positief (+) beschouwd als het doelwit zich boven de wapenhorizon bevindt, en negatief (-) als het doelwit zich onder de wapenhorizon bevindt.
Waarnemingsbereik	Afstand van het vertrekpunt tot het snijpunt van het traject met de zichtlijn
Het traject boven de zichtlijn overschrijden	De kortste afstand van elk punt van het traject tot de zichtlijn
doellijn	Een rechte lijn die het vertrekpunt met het doel verbindt	Bij het afvuren van direct vuur valt de doellijn praktisch samen met de richtlijn
Schuin bereik	Afstand van punt van oorsprong tot doel langs doellijn	Bij het afvuren van direct vuur valt het schuine bereik praktisch samen met het richtbereik.
ontmoetingspunt	Snijpunt van het traject met het doeloppervlak (grond, obstakels)
Vergaderhoek	De hoek tussen de raaklijn aan het traject en de raaklijn aan het doeloppervlak (grond, obstakels) op het ontmoetingspunt	De kleinste van de aangrenzende hoeken, gemeten van 0 tot 90 °, wordt genomen als de ontmoetingshoek.
Waarnemingslijn	Een rechte lijn die het midden van de viziersleuf verbindt met de bovenkant van het voorste vizier
Richten (wijzen)	De as van de boring van het wapen de positie in de ruimte geven die nodig is om te schieten	Om ervoor te zorgen dat de kogel het doel bereikt en het of het gewenste punt erop raakt
Horizontaal richten	De as van de boring de gewenste positie in het horizontale vlak geven
verticale begeleiding	De as van de boring de gewenste positie in het verticale vlak geven

De baan van een kogel in de lucht heeft de volgende eigenschappen:

de dalende tak is korter en steiler dan de stijgende;
de invalshoek is groter dan de worphoek;
de uiteindelijke snelheid van de kogel is minder dan de eerste;
de laagste snelheid van de kogel bij het schieten onder hoge worphoeken - op de dalende tak van het traject, en bij het schieten onder kleine worphoeken - op het impactpunt;
de bewegingstijd van de kogel langs de stijgende tak van het traject is minder dan langs de dalende;
de baan van een roterende kogel als gevolg van het neerlaten van de kogel onder invloed van zwaartekracht en afleiding is een lijn met dubbele kromming.

Soorten trajecten en hun praktische betekenis.

Bij het schieten vanaf elk type wapen met een toename van de elevatiehoek van 0 ° tot 90 °, neemt het horizontale bereik eerst toe tot een bepaalde limiet en neemt vervolgens af tot nul (Fig. 5).

De elevatiehoek waarbij het grootste bereik wordt verkregen, wordt genoemd verste hoek. De waarde van de hoek met het grootste bereik voor kogels van verschillende soorten wapens is ongeveer 35 °.

De hoek met het grootste bereik verdeelt alle trajecten in twee typen: op trajecten vloeren en scharnierend(Afb. 6).

Rijst. 5. Het getroffen gebied en de grootste horizontale en richtbereiken bij het fotograferen vanuit verschillende elevatiehoeken.

Rijst. 6. Hoek met het grootste bereik. vlakke, scharnierende en geconjugeerde banen

Vlakke trajecten noem de trajecten verkregen bij elevatiehoeken kleiner dan de hoek met het grootste bereik (zie figuur, trajecten 1 en 2).

Scharnierende trajecten noem de trajecten verkregen bij elevatiehoeken groter dan de hoek met het grootste bereik (zie figuur, trajecten 3 en 4).

Geconjugeerde trajecten de trajecten die op hetzelfde horizontale bereik worden verkregen, worden twee trajecten genoemd, waarvan er één vlak is en de andere is gemonteerd (zie Fig. trajecten 2 en 3).

Bij het schieten met handvuurwapens en granaatwerpers worden alleen vlakke banen gebruikt. Hoe vlakker de baan, hoe groter het terrein, het doel kan worden geraakt met één vizierinstelling (hoe minder impact op de schietresultaten is de fout bij het bepalen van de vizierinstelling): dit is de praktische betekenis van de baan.

De vlakheid van het traject wordt gekenmerkt door zijn grootste overmaat boven de richtlijn. Bij een bepaald bereik is de baan des te vlakker, hoe minder deze boven de richtlijn uitstijgt. Bovendien kan de vlakheid van het traject worden beoordeeld aan de hand van de grootte van de invalshoek: het traject is vlakker, hoe kleiner de invalshoek. De vlakheid van de baan beïnvloedt de waarde van het bereik van een direct schot, geraakte, gedekte en dode ruimte.

Lees de volledige samenvatting